基本解釋
僅有一個(gè)波峰，波長為無限，運(yùn)動(dòng)相對(duì)于時(shí)間及位置不作周期性變化的波動(dòng)。
詞語來源
該詞語來源于人們的生產(chǎn)生活。
詞語造句
1、液晶態(tài)生物膜中可以存在孤立波。
2、本文對(duì)生物膜中一維斜型波和一維彎曲波的孤立波的傳播形式作了較詳細(xì)的討論。
3、此外，利用孤立波的能量密度分布解釋了生物膜的某些功能特性。
4、由于它對(duì)時(shí)間和空間變量分別有二階和四階精度，所以對(duì)一個(gè)孤立波的進(jìn)波解，數(shù)值結(jié)果與精確解極為吻合。
5、在光與二能級(jí)原子系統(tǒng)相互作用的基礎(chǔ)上，我們導(dǎo)出相互作用孤立波方程組及其精確解，以及存在解的兩個(gè)必要條件。
6、這些結(jié)論對(duì)零色散孤立波傳輸系統(tǒng)的優(yōu)化設(shè)計(jì)是很有用的。
7、在的條件下，求出了某一類低渦的孤立波解，然后將它同一般低渦的孤立波解進(jìn)行比較。
8、當(dāng)滲透系數(shù)一定時(shí)，孤立波的反射系數(shù)隨有效孔隙率的增大而減??；
9、為了求非線性發(fā)展方程的孤立波解，提出了齊次平衡法的擴(kuò)展應(yīng)用。
10、本文討論上表面固定的某一深度二層流體系統(tǒng)中的交界面孤立波傳向另一較淺深度水域時(shí)的演變情況。
11、報(bào)道了應(yīng)用邊界積分方法模擬完全非線性孤立波的傳播與直墻反射，給出了波形演變過程。
12、給出了孤立波的傳播和周期性非線性波浪沿緩坡傳播的計(jì)算結(jié)果，表明數(shù)值模型具有良好的穩(wěn)定性。
13、這種方法也可用于尋找其它非線性發(fā)展方程的新的孤立波解。
14、用假設(shè)法把雙曲正切函數(shù)法中的雙曲正切函數(shù)替換成由指數(shù)函數(shù)組合而成的復(fù)合函數(shù)，并構(gòu)造了非線性發(fā)展方程的精確孤立波解。
15、本章的主要結(jié)果：定理4.1孤立波族（4.1.3）是軌道穩(wěn)定的。
16、通過相圖中的各種軌道，獲得了孤立波，扭子波和周期波的精確解。
17、本文使用弱非線性、非軸對(duì)稱擾功波的孤立波模型模擬螺旋型渦破裂。
18、用新的輔助方程來構(gòu)造非線性發(fā)展方程的新類型的精確孤立波解。
19、在小耗散的情況下，得到神經(jīng)波是一種慢變振幅的孤立波；
20、形式分離變量法被推廣應(yīng)用于尋求不可積模型的多孤立波解。
21、在固定的參數(shù)條件下給出廣義水波方程組的孤立波、扭結(jié)（反扭結(jié)）波解的精確表達(dá)式，并證明該方程組存在不可數(shù)無窮多個(gè)周期波解。
22、同時(shí)，對(duì)孤立波進(jìn)行了模擬。
23、二級(jí)近似時(shí)其解為孤立波形式——不穩(wěn)定時(shí)，在地形不同位置可形成東移或西移的孤立波槽或孤立波脊；而在穩(wěn)定時(shí)只形成孤立波槽。
24、用這種方法得到的新的類周期解在極限條件下可以退化為類孤立波解或類沖擊波解。
25、結(jié)果表明，本模型對(duì)計(jì)算孤立波的傳播是有效的。
26、同時(shí)，該解具有一定的局域性質(zhì)，可以解析地研究非平面狀孤立波的傳播。
27、本文以理論重新分析三孤立波治同向前近時(shí)之互制機(jī)制。
28、結(jié)果表明，本模型對(duì)計(jì)算孤立波的傳播與直墻反射是有效的。
29、用行波方法得到了這些方程的顯式精確解，即有理分式型孤立波解。
30、應(yīng)當(dāng)指出，本文的工作是在內(nèi)孤立波與水下潛體波體耦合的數(shù)值模擬領(lǐng)域所邁出的第一步。
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